Mass – energiekvivalens

ytterligare information: historia av speciell relativitet

medan Einstein var den första som korrekt har härledt mass–energiekvivalensformeln, var han inte den första som hade relaterad energi med massa, men nästan alla tidigare författare trodde att den energi som bidrar till massa endast kommer från elektromagnetiska fält. En gång upptäckt skrevs Einsteins formel ursprungligen i många olika noteringar, och dess tolkning och motivering utvecklades vidare i flera steg.

utveckling före EinsteinEdit

i den reviderade engelska upplagan av Isaac Newtons Opticks, publicerad 1717, spekulerade Newton om likvärdigheten mellan massa och ljus.

artonhundratalets teorier om korrelationen mellan massa och energi inkluderade Isaac Newton 1717, som spekulerade i att ljuspartiklar och materiapartiklar var interkonverterbara i” Query 30 ” av Opticks, där han frågar: ”Är inte bruttokropparna och ljuset konvertibla till varandra, och får inte kroppar få mycket av sin aktivitet från ljuspartiklarna som kommer in i deras sammansättning?”Den svenska forskaren och teologen Emanuel Swedenborg teoretiserade i sin Principia från 1734 att all materia i slutändan består av dimensionslösa punkter av ”ren och total rörelse”. Han beskrev denna rörelse som utan kraft, riktning eller hastighet, men har potential för kraft, riktning och hastighet överallt inom den.

under nittonde århundradet fanns det flera spekulativa försök att visa att massa och energi var proportionella i olika eterteorier. År 1873 Nikolay Umov påpekade en relation mellan massa och energi för eter i form av Kg = kmc2, där 0,5 k kg 1. Samuel Tolver Prestons skrifter och ett papper från 1903 av Olinto de Pretto presenterade en massenergirelation. Italiensk matematiker och matematikhistoriker Umberto Bartocci observerade att det bara fanns tre grader av separation som kopplade de Pretto till Einstein och drog slutsatsen att Einstein förmodligen var medveten om de Prettos arbete. Preston och de Pretto, efter Le Sage, föreställde sig att universum fylldes med en eter av små partiklar som alltid rör sig med hastighet c. var och en av dessa partiklar har en kinetisk energi på mc2 upp till en liten numerisk faktor. Den icke-relativistiska kinetiska energiformeln inkluderade inte alltid den traditionella faktorn 1/2, eftersom Leibniz introducerade kinetisk energi utan den, och 1/2 är till stor del konventionell i prerelativistisk fysik. Genom att anta att varje partikel har en massa som är summan av massorna av eterpartiklarna, drog författarna slutsatsen att all materia innehåller en mängd kinetisk energi antingen ges av E = mc2 eller 2e = mc2 beroende på konventionen. En partikeleter ansågs vanligtvis oacceptabelt spekulativ vetenskap vid den tiden, och eftersom dessa författare inte formulerade relativitet är deras resonemang helt annorlunda än Einstein, som använde relativitet för att ändra ramar.1905, oberoende av Einstein, spekulerade Gustave Le Bon att atomer kunde frigöra stora mängder latent energi, resonemang från en allomfattande kvalitativ fysikfilosofi.

elektromagnetisk massEdit

Huvudartikel: Elektromagnetisk massa

det fanns många försök i 19: e och början av 20—talet—som de av JJ Thomson 1881, Oliver Heaviside 1889 och George Frederick Charles Searle 1897, Wilhelm Wien 1900, Max Abraham 1902 och Hendrik Antoon Lorentz 1904-för att förstå hur massan av ett laddat objekt beror på det elektrostatiska fältet. Detta koncept kallades elektromagnetisk massa och ansågs också vara beroende av hastighet och riktning. Lorentz 1904 gav följande uttryck för längsgående och tvärgående elektromagnetisk massa:

m L = m 0 ( 1 − v 2 c 2 ) 3 , m T = m 0 1 − v 2 c 2 {\displaystyle m_{L}={\frac {m_{0}}{\left({\sqrt {1-{\frac {v^{2}}{c^{2}}}}}\right)^{3}}},\quad m_{T}={\frac {m_{0}}{\sqrt {1-{\frac {v^{2}}{c^{2}}}}}}}

m_{L}={\frac {m_{0}}{\left({\sqrt {1-{\frac {v^{2}}{c^{2}}}}}\right)^{3}}},\quad m_{T}={\frac {m_{0}}{\sqrt {1-{\frac {v^{2}}{c^{2}}}}}}

,

where

m 0 = 4 3 E e m c 2 {\displaystyle m_{0}={\frac {4}{3}}{\frac {E_{em}}{c^{2}}}}

m_{0}={\frac {4}{3}}{\frac {E_{em}}{c^{2}}}

Another way of deriving a type av elektromagnetisk massa baserades på begreppet strålningstryck. År 1900 associerade Henri Poincar ozi elektromagnetisk strålningsenergi med en ”fiktiv vätska” med momentum och massa

m e m = E E M c 2 . {\displaystyle m_{em}={\frac {e_{em}}{c^{2}}}\,.}

{\displaystyle m_{em}={\frac {e_{em}}{c^{2}}}\,.}

genom det försökte Poincar Michai rädda centrum för massteorem i Lorentz teori, även om hans behandling ledde till strålningsparadoxer.

Friedrich Hasen Bihrl visade 1904 att elektromagnetisk kavitetsstrålning bidrar med den ”uppenbara massan”

m 0 = 4 3 E E M c 2 {\displaystyle m_{0}={\frac {4}{3}}{\frac {e_{em}}{c^{2}}}

m_{0}={\frac {4} {3}} {\frac {e_{Em}} {C^{2}}}

till kavitetens massa. Han hävdade att detta också innebär massberoende av temperatur.

Einstein: mass-energi ekvivalensredigera

foto av Albert Einstein 1921.

Einstein skrev inte den exakta formeln E = mc2 i sitt Annus Mirabilis-papper från 1905 ” beror trögheten hos ett objekt på dess energiinnehåll?”; snarare säger papperet att om en kropp avger energin L i form av strålning, minskar dess massa med L/c2. Denna formulering avser endast en förändring av massan till en förändring L i energi utan att kräva det absoluta förhållandet. Förhållandet övertygade honom om att massa och energi kan ses som två namn för samma underliggande, bevarade fysiska kvantitet. Han har sagt att lagarna för bevarande av energi och bevarande av massa är ”en och samma”. Einstein utarbetade i en uppsats från 1946 att ” principen om bevarande av massa… visade sig otillräcklig inför den speciella relativitetsteorin. Det slogs därför samman med energibesparingsprincipen—precis som ungefär 60 år tidigare hade principen om bevarande av mekanisk energi kombinerats med principen om bevarande av värme . Vi kan säga att principen om bevarande av energi, som tidigare har slukat upp det för bevarande av värme, nu fortsatte att svälja det för bevarande av massa—och håller fältet ensamt.”

mass–velocity relationshipEdit

ekvationen i Albert Einsteins egen handskrift från 1912

Vid utveckling av speciell relativitet fann Einstein att den kinetiska energin hos den kinetiska energin hos den kinetiska en rörlig kropp är

e k = m 0 C 2 ( Ci − 1 ) = m 0 C 2 ( 1 1 − v 2 C 2 − 1), {\displaystyle e_{k}=m_{0}C^{2}(\gamma -1)=m_{0}C^{2}\vänster({\frac {1}{\sqrt {1-{\frac {v^{2}}{c^{2}}}}}}-1\höger),}

{\displaystyle E_{k}=m_{0}c^{2} (\gamma -1)=m_{0}c^{2}\vänster ({\frac {1} {\sqrt {1 - {\frac {v^{2}} {c^{2}}}}}}-1\höger),}

med v hastigheten, m0 resten massa, och exporterade Lorentz faktorn.

han inkluderade den andra termen till höger för att se till att för små hastigheter skulle energin vara densamma som i klassisk mekanik, vilket uppfyllde korrespondensprincipen:

E k = 1 2 m 0 v 2 + {\displaystyle e_{k}={\frac {1}{2}}m_{0}V^{2}+\cdots }

E_{k}={\frac {1}{2}}m_{0}V^{2}+\cdots

utan denna andra term skulle det finnas ett ytterligare bidrag i energin när partikeln inte rör sig.

Einsteins syn på massEdit

Einstein, efter Hendrik Lorentz och Max Abraham, använde hastighet – och riktningsberoende massbegrepp i sitt elektrodynamikpapper från 1905 och i ett annat papper 1906. I Einsteins första 1905-uppsats om E = mc2 behandlade han m som vad som nu skulle kallas resten massa, och det har noterats att han under sina senare år inte tyckte om tanken på ”relativistisk massa”.

i äldre fysikterminologi används relativistisk energi istället för relativistisk massa och termen ”massa” är reserverad för resten massa. Historiskt sett har det förekommit en betydande debatt om användningen av begreppet ”relativistisk massa” och sambandet mellan ”massa” i relativitet och ”massa” i newtonsk dynamik. En uppfattning är att endast vilmassa är ett livskraftigt koncept och är en egenskap hos partikeln; medan relativistisk massa är en konglomeration av partikelegenskaper och egenskaper hos rymdtid. En annan uppfattning, som tillskrivs den norska fysikern Kjell V Osigyenli, är att det newtonska begreppet massa som partikelegenskap och det relativistiska begreppet massa måste ses som inbäddat i sina egna teorier och inte ha någon exakt koppling.

Einsteins 1905 derivationEdit

redan i sitt relativitetspapper ”på elektrodynamiken hos rörliga kroppar” härledde Einstein det korrekta uttrycket för partiklarnas kinetiska energi:

E k = m c 2 (1 1-v 2 c 2 – 1) {\displaystyle E_{k}=mc^{2}\vänster ({\frac {1} {\sqrt {1 – {\frac {v^{2}}{c^{2}}}}}}-1\höger)}

E_{k}=mc^{2} \ vänster ({\frac {1} {\sqrt {1 - {\frac {v^{2}}{c^{2}}}}}}-1\höger)

.

Nu var frågan öppen om vilken formulering som gäller för kroppar i vila. Detta tacklades av Einstein i hans papper ”beror trögheten hos en kropp på dess energiinnehåll?”, en av hans Annus Mirabilis papper. Här använde Einstein V för att representera ljusets hastighet i vakuum och L för att representera den energi som en kropp förlorar i form av strålning. Följaktligen skrevs ekvationen E = mc2 ursprungligen inte som en formel utan som en mening på tyska som säger att ”om en kropp avger energin L i form av strålning, minskar dess massa med L/V2.”En anmärkning placerad ovanför den informerade om att ekvationen approximerades genom att försumma ”storheter av fjärde och högre order” av en serieutvidgning. Einstein använde en kropp som emitterade två ljuspulser i motsatta riktningar, med energier på E0 före och E1 efter utsläppet som sett i dess viloram. Sett från en rörlig ram blir detta H0 och H1. Einstein erhållen, i modern notation:

(H 0-E 0) – (H 1-E 1) = E (1 1-v 2 c 2 – 1) {\displaystyle \ vänster (H_{0} – e_{0}\höger)- \ vänster (H_{1} – e_{1}\höger) = e \ vänster ({\frac {1} {\sqrt {1 – {\frac {v^{2}}{c^{2}}}}}}-1\höger)}

\vänster (H_{0} - e_{0} \ höger)- \ vänster (H_{1} - e_{1}\höger) = e \ vänster ({\frac {1} {\sqrt {1 - {\frac {v^{2}}{c^{2}}}}}}-1\höger)

.

han hävdade sedan att H-E endast kan skilja sig från den kinetiska energin K med en additiv konstant, vilket ger

K 0-K 1 = E ( 1 1-v 2 c 2 – 1) {\displaystyle K_{0} – K_{1}=e\vänster ({\frac {1} {\sqrt {1-{\frac {v^{2}}{c^{2}}}}}}-1\höger)}

K_{0} - K_{1} = e \ vänster ({\frac {1} {\sqrt {1 - {\frac {v^{2}}{c^{2}}}}}}-1\höger)

.

försummar effekter högre än tredje ordningen i v / c efter en Taylor – serieutvidgning av höger sida av detta ger:

K 0-K 1 = E c 2 v 2 2 . {\displaystyle K_{0} – K_{1} = {\frac {E}{c^{2}}} {\frac {v^{2}}{2}}.}

K_{0} - K_{1} = {\frac {E}{c^{2}}} {\frac {v^{2}}{2}}.

Einstein drog slutsatsen att utsläppen minskar kroppens massa med E / c2 och att kroppens massa är ett mått på dess energiinnehåll.

korrektheten av Einsteins 1905-härledning av E = mc2 kritiserades av Max Planck 1907, som hävdade att det bara är giltigt för första approximationen. En annan kritik formulerades av Herbert Ives 1952 och Max Jammer 1961 och hävdade att Einsteins härledning bygger på att tigga frågan. Andra forskare, som John Stachel och Roberto Torretti, har hävdat att Ives kritik var fel och att Einsteins härledning var korrekt. Hans Ohanian kom 2008 överens med Stachel / Torrettis kritik av Ives, även om han hävdade att Einsteins härledning var fel av andra skäl.

Relativistic center-of-mass theorem of 1906Edit

liksom Poincar kub, Einstein slutsatsen 1906 att trögheten av elektromagnetisk energi är ett nödvändigt villkor för Centrum-of-mass theorem att hålla. Vid detta tillfälle hänvisade Einstein till Poincar Saudiarabiens 1900-papper och skrev: ”Även om de bara formella övervägandena, som vi kommer att behöva för beviset, redan för det mesta finns i ett verk av H. Poincar Sug2, för tydlighetens skull kommer jag inte att lita på det arbetet.”I Einsteins mer fysiska, i motsats till formell eller matematisk synvinkel, fanns det inget behov av fiktiva massor. Han kunde undvika problemet med evig rörelse eftersom han på grundval av massenergiekvivalensen kunde visa att tröghetstransporten som åtföljer utsläpp och absorption av strålning löser problemet. Poincar xiais avslag på handlingsprincipen–reaktion kan undvikas genom Einsteins E = mc2, eftersom massbevarande framträder som ett speciellt fall av energibesparingslagen.

Vidareutvecklingredigera

det fanns flera ytterligare utvecklingar under det första decenniet av det tjugonde århundradet. I maj 1907 förklarade Einstein att uttrycket för energijagi av en rörlig masspunkt antar den enklaste formen när dess uttryck för vilotillståndet väljs till att varajag0 =jagv2 (därjagi är massan), vilket överensstämmer med ”principen om ekvivalens av massa och energi”. Dessutom använde Einstein formeln Kubi = E0 / V2, med E0 som energi i ett system med masspunkter, för att beskriva energin och massökningen för det systemet när hastigheten för de olika rörliga masspunkterna ökas. Max Planck skrev om Einsteins massenergiförhållande som M = E0 + pV0 / c2 i juni 1907, där p är trycket och V0 volymen för att uttrycka förhållandet mellan massa, dess latenta energi och termodynamisk energi i kroppen. Därefter, i oktober 1907, skrevs detta om som M0 = E0/c2 och fick en kvanttolkning av Johannes Stark, som antog dess giltighet och korrekthet. I December 1907 uttryckte Einstein ekvivalensen i formen M = C0 + E0/c2 och drog slutsatsen: ”en massa CJK motsvarar, vad gäller tröghet, en mängd energi cjk2. Det verkar mycket mer naturligt att betrakta varje tröghetsmassa som en energilager.”Gilbert N. Lewis och Richard C. Tolman använde två variationer av formeln 1909: m = E / c2 och m0 = E0 / c2, med E som relativistisk energi (energin hos ett objekt när objektet rör sig), E0 är restenergin (energin när det inte rör sig), m är den relativistiska massan (resten massa och den extra massa som uppnåtts vid rörelse), och m0 är resten massa. Samma relationer i olika noteringar användes av Hendrik Lorentz 1913 och 1914, även om han placerade energin på vänster sida: den totala energin (viltenergi plus kinetisk energi) för en rörlig materialpunkt, 20 dess viltenergi, m den relativistiska massan och m den invarianta massan.

1911 gav Max von Laue ett mer omfattande bevis på M0 = E0 / c2 från stressenergitensorn, som senare generaliserades av Felix Klein 1918.

Einstein återvände till ämnet igen efter andra världskriget och den här gången skrev han E = mc2 i titeln på sin artikel avsedd som en förklaring till en allmän läsare analogt.

alternativ versionEdit

en alternativ version av Einsteins tankeexperiment föreslogs av Fritz Rohrlich 1990, som baserade sitt resonemang på Doppler-effekten. Liksom Einstein ansåg han en kropp i vila med massa M. om kroppen undersöks i en ram som rör sig med icke-relativistisk hastighet v, är den inte längre i vila och i den rörliga ramen har den momentum P = Mv. Sedan antog han att kroppen avger två pulser av ljus till vänster och till höger, var och en bär lika mycket energi E/2. I sin vilaram förblir objektet i vila efter utsläppet eftersom de två strålarna är lika i styrka och bär motsatt momentum. Men om samma process beaktas i en ram som rör sig med hastighet v till vänster, är pulsen som rör sig till vänster rödskiftad, medan pulsen som rör sig till höger är blåskiftad. Det blå ljuset bär mer fart än det röda ljuset, så att ljusets momentum i den rörliga ramen inte balanseras: ljuset bär lite nettomoment åt höger. Objektet har inte ändrat sin hastighet före eller efter utsläppet. Men i denna ram har det förlorat en del rätt-momentum till ljuset. Det enda sättet det kunde ha tappat fart är att förlora massa. Detta löser också poincar Xiais strålningsparadox. Hastigheten är liten, så det högra rörliga ljuset är blåskiftat med en mängd som är lika med den icke − relativistiska Dopplerskiftfaktorn 1-v/c. ljusets momentum är dess energi dividerat med c, och det ökas med en faktor av v/c. så det högra rörliga ljuset bär en extra momentum ACICP ges av:

c = v c e 2 c . {\displaystyle \ Delta P={v \ över c}{E \ över 2c}.}

\Delta P = {v \ över c}{E \ över 2c}.

det vänstra rörliga ljuset bär lite mindre momentum, med samma mängd UBICP. Så den totala högermomentet i båda ljuspulserna är två gånger UBICP. Detta är rätt momentum som objektet förlorade.

2 oc p = v E c 2 . {\displaystyle 2 \ Delta P=v{E \ över c^{2}}.}

2 \ Delta P = v{e \ över c^{2}}.

objektets momentum i den rörliga ramen efter emissionen reduceras till denna mängd:

P ’ = M v − 2 CCC = ( M − E C 2 ) V . {\displaystyle P ’ =Mv-2\Delta P=\vänster(M-{E \över c^{2}}\höger)v.}

P'=Mv-2\Delta P=\vänster(M-{E \över c^{2}}\höger)v.'=Mv-2\Delta P'=Mv-2\Delta P=\vänster(M-{E \över c^{2}}\höger)v.=\left(M-{E \over c^{2}}\right)v.

så förändringen i objektets massa är lika med den totala energi som förloras dividerad med c2. Eftersom varje utsläpp av energi kan utföras genom en tvåstegsprocess, där först energin emitteras som ljus och sedan ljuset omvandlas till någon annan form av energi, åtföljs varje utsläpp av energi av en massförlust. På samma sätt, genom att överväga absorption, åtföljs en vinst i energi av en vinst i massa.

radioaktivitet och kärnenergiredigera

den populära kopplingen mellan Einstein, ekvationen E = mc2 och atombomben var framträdande på omslaget till TIME magazine i juli 1946.

det noterades snabbt efter upptäckten av radioaktivitet 1897 att den totala energin på grund av radioaktiva processer är ungefär en miljon gånger större än den som är involverad i någon känd molekylär förändring, vilket väcker frågan om var energin kommer ifrån. Efter att ha eliminerat tanken på absorption och utsläpp av någon form av Lesagiska eterpartiklar, föreslogs förekomsten av en stor mängd latent energi, lagrad i materia, av Ernest Rutherford och Frederick Soddy 1903. Rutherford föreslog också att denna inre energi lagras i normal Materia också. Han fortsatte med att spekulera i 1904: ”om det någonsin befanns möjligt att kontrollera hastigheten för sönderdelning av radioelementen, skulle en enorm mängd energi kunna erhållas från en liten mängd materia.”Einsteins ekvation förklarar inte de stora energierna som frigörs i radioaktivt förfall, men kan användas för att kvantifiera det. Den teoretiska förklaringen till radioaktivt sönderfall ges av de kärnkrafter som ansvarar för att hålla atomer tillsammans, även om dessa krafter fortfarande var okända 1905. Den enorma energi som frigörs från radioaktivt sönderfall hade tidigare uppmätts av Rutherford och mättes mycket lättare än den lilla förändringen i bruttomassan av material som ett resultat. Einsteins ekvation, genom teori, kan ge dessa energier genom att mäta massskillnader före och efter reaktioner, men i praktiken var dessa massskillnader 1905 fortfarande för små för att mätas i bulk. Före detta ansågs lättheten att mäta radioaktiva sönderfallsenergier med en kalorimeter möjligen sannolikt tillåta mätning av förändringar i massskillnad, som en kontroll av Einsteins ekvation själv. Einstein nämner i sitt 1905-papper att massenergiekvivalens kanske kan testas med radioaktivt sönderfall, vilket då var känt för att frigöra tillräckligt med energi för att eventuellt ”vägas” när det saknas från systemet. Radioaktiviteten verkade emellertid fortsätta i sin egen oföränderliga takt, och även när enkla kärnreaktioner blev möjliga med hjälp av protonbombardemang, visade sig tanken att dessa stora mängder användbar energi kunde befrias efter behag med någon praktisk, svårt att underbygga. Rutherford rapporterades 1933 ha förklarat att denna energi inte kunde utnyttjas effektivt: ”den som förväntar sig en kraftkälla från omvandlingen av atomen pratar moonshine.”Denna syn förändrades dramatiskt 1932 med upptäckten av neutronen och dess massa, vilket möjliggjorde massskillnader för enstaka nuklider och deras reaktioner att beräknas direkt och jämföras med summan av massor för partiklarna som utgjorde deras sammansättning. År 1933, den energi som frigörs från reaktionen av litium-7 plus protoner som ger upphov till 2 alfapartiklar, tillät Einsteins ekvation att testas till ett fel på 0,5% i 0,5%. Men forskare såg fortfarande inte sådana reaktioner som en praktisk kraftkälla på grund av energikostnaden för accelererande reaktionspartiklar.Efter den mycket offentliga demonstrationen av enorma energier som släpptes från kärnklyvning efter atombombningarna av Hiroshima och Nagasaki 1945 blev ekvationen E = mc2 direkt kopplad i allmänhetens öga med kärnvapens kraft och fara. Ekvationen presenterades så tidigt som sidan 2 i Smyth-rapporten, den officiella 1945-utgåvan av den amerikanska regeringen om utvecklingen av atombomben, och 1946 kopplades ekvationen tillräckligt nära Einsteins arbete att omslaget till TIME magazine framträdande innehöll en bild av Einstein bredvid en bild av ett svampmoln emblazoned med ekvationen. Einstein själv hade bara en mindre roll i Manhattan-projektet: han hade cosigned ett brev till USA: s president 1939 och uppmanade finansiering för forskning om atomenergi och varnade för att en atombomb var teoretiskt möjlig. Brevet övertalade Roosevelt att ägna en betydande del av krigstidens budget till atomforskning. Utan säkerhetsprövning var Einsteins enda vetenskapliga bidrag en analys av en isotopseparationsmetod i teoretiska termer. Det var obetydligt, på grund av att Einstein inte fick tillräcklig information för att fullt ut arbeta med problemet.

medan E = mc2 är användbart för att förstå mängden energi som potentiellt frisätts i en fissionsreaktion, var det inte absolut nödvändigt att utveckla vapnet, när fissionsprocessen var känd och dess energi mättes vid 200 MeV (vilket var direkt möjligt med hjälp av en kvantitativ Geiger-räknare vid den tiden). Fysikern och Manhattan-projektdeltagaren Robert Serber noterade att på något sätt ” den populära uppfattningen tog tag för länge sedan att Einsteins relativitetsteori, särskilt hans berömda ekvation E = mc2, spelar en viss viktig roll i fissionsteorin. Albert Einstein hade en del i att varna USA: s regering om möjligheten att bygga en atombomb, men hans relativitetsteori krävs inte för att diskutera fission. Fissionsteorin är vad fysiker kallar en icke-relativistisk teori, vilket innebär att relativistiska effekter är för små för att påverka fissionsprocessens dynamik avsevärt.”Det finns andra åsikter om ekvationens betydelse för kärnreaktioner. I slutet av 1938 använde Lise Meitner och Otto Robert Frisch—på en vintervandring under vilken de löste betydelsen av Hahns experimentella resultat och introducerade tanken som skulle kallas atomklyvning—direkt Einsteins ekvation för att hjälpa dem att förstå den kvantitativa energetiken i reaktionen som övervann de ”ytspänningsliknande” krafterna som håller kärnan ihop och tillät fissionsfragmenten att separera till en konfiguration från vilken deras avgifter kunde tvinga dem till en energisk fission. För att göra detta använde de förpackningsfraktion eller kärnbindande energivärden för element. Dessa tillsammans med användningen av E = mc2 gjorde det möjligt för dem att inse på plats att den grundläggande fissionsprocessen var energiskt möjlig.

Lämna ett svar

Din e-postadress kommer inte publiceras. Obligatoriska fält är märkta *